Главная > Физика > Элементарные частицы и компенсирующие поля
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

2. Одна простая модель

Рассмотрим систему -мезон — нуклон. Следуя Швингеру, предположим, что существует скаляр-изоскалярная частица а.

Запишем члены типа кинетической энергии для свободного лагранжиана в виде

где

Следуя предположению, выдвинутому Швингером [3] и Гелл-Манном и Леви [4], можно рассматривать как спинор и как -вектор в некотором 4-мерном евклидовом пространстве. Поскольку в таком пространстве имеет место 6 вращений, то калибровочный принцип приводит к шести полям со следующими взаимодействиями:

«Свободный» лагранжиан для поля X имеет вид

Аналогичное выражение имеет место для поля Записанный лагранжиан взаимодействия можно представить в несколько отличной форме, вводя поля

Получим

Часть лагранжиана, содержащую а, мы намереваемся связать с сильными взаимодействиями, а остальную часть слабыми взаимодействиями. Лептоны образуют

3-векторы в рассматриваемом пространстве, и калибровочное преобразование просто свяжет их с полем и. Константа сильной связи получится, если предположить, что ожидаемое значение о для вакуума отлично от нуля и равно

Таким образом, члены лагранжиана, содержащие а вместе взятые дают обычное псевдовекторное сильное взаимодействие типа Юкавы с испусканием единичных -мезонов. Это не значит, что мы рассматриваем а как альтернативное выражение для константы сильной связи. Вполне возможно, что -частицы испускаются (и поглощаются) как физические частицы.

Отметим, что в этой модели слабые взаимодействия сохраняют четность. Это неудовлетворительная ситуация, по-видимому, сохраняется и в дальнейшей разработке теории.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление