Главная > Физика > Квантовая механика, Т.2
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Раздел II. АТОМЫ ХАРТРИ И ФОКА—ДИРАКА

§ 7. Метод самосогласованного поля

Мы уже проводили общее квантово-механическое рассмотрение сложных атомов. При этом использовалось приближение независимых частиц, согласно которому каждый электрон движется независимо от других в потенциале, описывающем притяжение к ядру и эффект усредненного отталкивания от других электронов. В этом приближении волновая функция атома записывается в виде определителя Слетера, который следует выбирать как можно ближе к точному решению уравнения Шредингера для атома. Наилучшая волновая функция получается, если использовать вариационный метод, а в качестве пробной функции брать произвольный определитель Слетера Ф. Этот важный частный случай вариационного метода носит название метода самосогласованного поля. Не вдаваясь в детали вычислений, мы рассмотрим в данном разделе основные этапы этого метода

Метод используется не только в теории атомов. Важное применение он находит при рассмотрении электронов в молекуле, в твердом теле и вообще систем тождественных частиц в произвольном внешнем поле. Хотя в этом разделе речь будет идти только об атомах, приводимые ниже рассуждения спра ведливы и для таких более общих случаев.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление