Главная > Физика > Лептоны и кварки
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Рассеяние на электроне

В предыдущей главе мы установили, что «заряд» взаимодействия «частицы» с -бозоном равен Здесь мы ввели обозначение чтобы сделать более компактными

формулы, которые будут получены ниже. Слово «частица» поставлено в кавычки, поскольку в случае лептонов и кварков речь идет отдельно о левых и правых компонентах, имеющих различные значения Т и Для дублета взаимодействие с -бозоном имеет вид

для синглета

Суммарно электронная вершина имеет вид

Эффективный лагранжиан -рассеяния за счет обмена -бозоном отвечает диаграмме на рис. 22.1 и при энергиях, много меньших массы -бозона. имеет вид

Мы воспользовались тем, что и что в стандартной модели (см. с. 202).

Если учесть, что квадрат полного нейтрального тока содержит удвоенное произведение нейтринного и электронного токов, то нетрудно получить общее выражение для четырехфермионного лагранжиана приведенное на с. 15.

Рис. 22.1

Рис. 22.2

Возвращаясь к рассеянию, учтем, что в амплитуде этого процесса вклад от обмена -бозоном складывается с вкладом эффективного лагранжиана, обусловленного обменом -бозоном (рис. 22.2), который равен

Здесь коэффициент 1/2 обусловлен тем, что вершина испускания -бозона имеет вид

Следует специально остановиться на знаке выражения, полученного в результате преобразования Фирца. Напомним, что при фирцевании -амплитуда меняет знак. Эффективный же -лагранжиан при фирцевании знака не меняет, поскольку дополнительный минус возникает из-за того, что спинорные операторы антикоммутируют.

Суммарный вклад диаграмм (рис. 22.1 и рис. 22.2) равен

Стандартный расчет (см. гл. 16) показывает, что такому взаимодействию отвечают сечения

Последнее выражение не противоречит данным, полученным в экспериментах с антинейтрино от ядерного реактора. Данных по -рассеянию пока что нет.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление