Главная > Физика > Лептоны и кварки
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Общий вид сечений рассеяния

С учетом нейтральных токов амплитуда -рассеяния может быть записана в виде

Здесь или (рассеяние обсуждается в конце этого раздела). Значения констант в случае стандартной модели электрослабого взаимодействия будут получены в гл. 22:

(Напомним, что

Для -рассеяния всяамплитуда обусловлена взаимодействием: нейтральных токов и ее; для -рассеяния амплитуда является суммой двух слагаемых, одно из которых отвечает произведению нейтральных токов и ее, а другое - произведению заряженных токов . При этом для последнего члена используется преобразование Фирца:

(Таким образом, заряженному току отвечают значения ). Найдем теперь :

Здесь члены, пропорциональные такие же, как в рассеянии за счет заряженных токов соответственно (см. выше). При вычислении интерференционных членов, пропорциональных удобно испольеовать преобразование Фирца. Например, первый интерференционный член удобно записать в виде

Оба интерференционных члена дают одинаковые вклады. Учитывая, что выпишем окончательное выражение для сечения -рассеяния:

Напомним, что -масса электрона, Т — его кинетическая энергия в лабораторной системе координат после рассеяния, —энергия налетающего нейтрино. В пределе интерференционный член, стремится к нулю. Это естественный результат, поскольку интерференция левых и. правых спиральных состояний для ультрарелятивистской частицы должна зануляться.

Чтобы получить сечение и -рассеяния, заметим следующее. Сечение рассеяния равно сечению рассеяния Но при переходе от электрона к позитрону следует поменять местами левые и правые компоненты. Следовательно,

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление