Главная > Физика > Пионы и ядра
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

10.6. Ядерная спин-изоспиновая функция отклика

До сих пор мы изучали некоторые отдельные аспекты ядерных спин-изоспиновых возбуждений, таких как гамов-теялеровский резонанс и образование -изобары. Объединенное описание, связывающее две эти разные кинематические области, дается в общем случае спин-изоспиновой функцией отклика [5]. Мы уже знакомы с этим понятием из обсуждения пионной физики в бесконечной ядерной материи по разделам 5.7 и следующим за ним. Сейчас эта схема будет применена к случаю конечных ядер.

10.6.1. Линейный отклик: общая конструкция

Рассмотрим отклик ядра на внешний оператор

Частными примерами являются продольный и поперечный спин-изоспиновые операторы уравнений (10.1) и (10.2). Линейная функция отклика (или восприимчивость) при данной переданной энергии есть

Здесь 10) обозначает основное состояние ядра, возбужденные состояния с энергиями возбуждения В отличие от случая бесконечной ядерной материи, в настоящем случае конечных ядер входящий и выходящий импульсы и могут отличаться друг от друга.

С связана спектральная силовая функция

Через силовую функцию выражаются дифференциальные сечения инклюзивных процессов рассеяния. Например, при неупругом рассеянии электронов оператор Р отождествляется с кулоновской и поперечной частями электромагнитного взаимодействия, и мы имеем

где К — это кинематический множитель. Подобные соотношения имеют место и для адронных процессов, таких как и т.п., но в этом случае следует надлежащим образом включать поправки на искажения.

Для процессов с поглощением и испусканием квантов поля, таких как пионы или фотоны, соответствующая амплитуда упругого рассеяния прямо пропорциональна восприимчивости Пусть, например, Р — это -волновые операторы даваемые уравнениями (2.24) и (2.53):

Амплитуда -ядерного рассеяния, в которой доминирует образование -изобары, есть

что точно соответствует восприимчивости уравнения (10.39). Полное сечение равно

оно полностью аналогично мнимой части восприимчивости. В разделе 7.4 мы уже широко пользовались этой схемой при описании пион-ядерного рассеяния в -дырочной модели. В этом случае возбужденные состояния относились к -дырочным модам с комплексными собственными значениями

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление