Главная > Физика > Пионы и ядра
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

7.5.2. Квазисвободное рассеяние

Рассмотрим неупругое рассеяние с большой передачей энергии. Соответствующие энергетические спектры конечных пионов (так называемые инклюзивные спектры) систематически по всей периодической таблице элементов показывают широкий квазисвободный пик вблизи потери энергии что отвечает энергии отдачи свободного нуклона при заданном переданном импульсе Пример приведен на рис. 7.21. Доминирующий вклад в сечение неупругого рассеяния дает квазисвободный процесс Из рис. 7.22 очевидно, что неупругое рассеяние является главной составной частью сечения реакции на легких ядрах даже в сильно абсорбтивной резонансной области. На очень тяжелых ядрах квазисвободные реакции дают все еще около 25% (для ) и 55% (для ) от полного сечения реакций.

Квазисвободное неупругое рассеяние обладает точным аналогом в квазисвободной однократной перезарядке Для ядер с в резонансной области этот процесс имеет то же отношение к неупругому рассеянию, что и соответствующие свободные -сечения. Доминирующий характер квазисвободного процесса в однократной перезарядке можно считать

Рис. 7.21. (см. скан) Инклюзивные дифференциальные сечения процесса в квазисвободной области в зависимости от кинетической энергии вылетающего пиона для различных углов рассеяния (из работы Ingram, 1979). Стрелками указано положение для свободного процесса при том же угле . Кривые — результаты расчетов в -дырочной модели (из работы Thies, 1982)

экспериментально установленным, хотя и не столь систематически, как в неупругом рассеянии.

При более тщательном рассмотрении эта простейшая кинематическая картина претерпевает некоторые изменения. Импульсные распределения связанных нуклонов приводят к устарению квазисвободного пика. Кроме того, в ядерной среде нуклон обладает эффективной массой так что энергия его отдачи возрастает как

Наконец, амплитуда -рассеяния на связанном нуклоне видоизменяется, в частности, за счет связи с абсорбтивными каналами. Эти многочастичные эффекты систематически включаются при использовании Д-дырочной модели для описания рассматриваемого

Рис. 7.22. Сечения неупругого рассеяния, поглощения и однократной перезарядки для реакций под действием с энергией 165 МэВ на различных ядрах в зависимости от массового числа ядра А. Сечения однократной перезарядки — пслуэмпирические оценки. Для сравнения показано и полное сечеиие работы Ashery et al., 1981b)

процесса. Сравнение с данными на рис. 7.21 показывает, что все основные свойства спектра потерь энергии в квазисвободной области в основном хорошо описываются.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление