Главная > Физика > Пионы и ядра
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

8.3. Ядерные обменные токи

8.3.1. Обменный потенциал и его двухчастичные токи

Обмен виртуальными заряженными пионами между двумя нуклонами в ядерной системе порождает двухчастичные вклады в полный ток [7]. С точки зрения зондирующего фотона этот

процесс может быть интерпретирован как фоторождение виртуальных заряженных пионов в ядерном окружении.

В потенциальном описании нуклон-нуклонной силы обмен зарядом между двумя нуклонами соответствует обмену изоспином и порождает член вида в нуклон-нуклонном взаимодействии V:

Независимо от природы обменного потенциала это обстоятельство видоизменяет электромагнитные свойства системы и приводит к возникновению обменных токов, т.е. истинно двухнуклонных плотностей заряда и тока.

Рассмотрим систему двух точечных нерелятивистских нуклонов, описываемую гамильтонианом

где это потенциал (8.44). В отсутствие обменного потенциала плотности заряда и тока являются суммами членов, связанных с нуклонами 1 и 2:

где даются уравнением (8.19). Наличие приводит к добавлению обменного тока Плотности полного заряда и тока становятся равными

где явно зависят от положений двух нуклонов

Уравнение непрерывности требует, чтобы дивергенция полного тока удовлетворяла условию

Легко показать, что одночастичные ток и плотность подчиняются соотношению

Отсюда следует, что

Первый член в правой части описывает поток заряда между двумя в остальном невозмущенными нуклонами, вызванный обметши взаимодействием. Второй член связан с модификациями невозмущенных распределений заряда в более высоком порядке, и в пределе статических нуклонов им можно пренебречь.

Так как одночастичные плотности уравнения (8.46) пропорциональны величине то член включает коммутаторы

Поэтому из уравнения (8.52) получается

Этому соотношению может быть придана эквивалентная форма в импульсном пространстве. Трансляционная инвариантность требует, чтобы ток зависел только от Введем как

и из уравнения (8.54) получим соотношение где

использован обменный потенциал в импульсном пространстве

Это соотношение окажется полезным, когда мы перейдем к обсуждению тока однопионного обмена.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление