Главная > Физика > Пионы и ядра
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

8.6.2. Дейтронное дипольное правило сумм

Мы видели, что обменные эффекты между парой пр в ядре приводят к усилению величины к в дипольном правиле сумм. Дейтрон представляет собой удобную систему для подробного изучения этого эффекта. В то же время он служит прототипом механизма дипольного усиления в более тяжелых ядрах.

Так как в обменном потенциале доминирует однбпионный обмен, поучительно выделить вклад в дипольное усиление. Вычисляя двойной коммутатор (8.119) и (8.120) для дейтрона и используя потенциал из уравнения (3.13), получаем

где — радиальные волновые функции и d-состояний дейтрона. Табл. 8.5 показывает важную роль пиона путем сравнения со значением к, полученного из реалистического -потенциала. Как можно видеть из табл. 8.5, наибольший вклад в к дает тензорная сила в интерференционном -члене. Еще раз мы видим здесь обменный эффект, связанный с d-состоянием

Таблица 8.5. Отдельные вклады в дейтронное дипольное усиление, вычисленные с двойным коммутатором (8.120): только s-сосгояния (css), интерференционные sd-члены (ksd) и только d-состояния (kdd). Приведеим результаты для однопионного обмена (ОПО) и для реалистического потенциала (полное NN). Волновые функции дейтрона, а также величины в строке "полное NN" получены с потенциалом Рида с мягким кором (из работы ArenhCvel and Fabian, 1977)

дейтрона, которое само по себе является важным проявлением пиона. Два разных значения в табл. 8.5 отражают различные тензорные силы в ОПО и реалистическом потенциале, причем сила реалистического тензорного потенциала на расстояниях около существенно слабее.

Теперь поучительно сравнить величину двойного коммутатора для к (дейтрон) с полученным прямым расчетом сечением фотопоглощения, последовательно выполненным в той же модели с использованием реалистического -взаимодействия. Такой расчет, как видно из рис. 8.12, хорошо согласуется с экспериментальными данными. Результаты для различных компонент сечения проинтегрированных до порога пионообразования,

Рис. 8.12. Зависимость сечения фоторасщепления дейтрона от энергии фотона. Кривая получена с реалистическим нуклон-нуклонным взаимодействием (из работы Lucas and Rustgi, 1968)

Таблица 8.6. Вклады различных мультипалей в к для дейтрона (уравнение (8.122)), вычисленные с реалистическим -взаимодействием (потенциал Рида с мягким кором), в сравнении с экспериментальными значениями работы ArenhOvel and Fabian, 1977)

приведены в табл. 8.6. Результат для двойного коммутатора следует сравнивать с . В нем все еще доминирует ОПО, но теперь интеграл по энергии ограничен значением Можно сделать вывод, что теоретическое правило сумм, основанное на теореме Зигерта, качественно дает правильную картину, однако имеет количественные ограничения: в двойной коммутатор вносит вклад и область где одного только потенциального подхода недостаточно для описания ситуации, при которой открывается канал фоторождения пионов. Однако ниже порога ОПО дает успешное количественное описание.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление