Главная > Физика > Пионы и ядра
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

8.7. Ядерные фотопионные реакции вблизи порога

До сих пор мы изучали связь фотонов с виртуальными пионами, которые проявляют себя как обменные токи в ядрах. Обратим теперь внимание на ядерное фоторождение реальных пионов [14]. Описание таких процесов основано на тех механизмах, которые оказались важными в реакциях Только что мы выяснили, что аналогичные механизмы оказались ответственными за обменные эффекты ниже порога образования пионов. Следует отметить, что в более широкой перспективе ядерное фоторождение пионов на пороге связано с общими низкоэнергетическими теоремами, имеющими фундаментальный теоретический интерес. Мы вернемся к этому вопросу в гл. 9, где будет установлена связь между ядерным аксиальным током и свойствами ядерного пионного поля.

8.7.1. Процессы с заряженными пионами

Амплитуда фоторождения заряженного пиона при низких энергиях имеет наиболее простую структуру. Эта амплитуда приводит к образованию -волновых пионов как на нейтронах, так и на протонах, и определяется большой электрической дипольной амплитудой т.е. кролл-рудермановским членом (8.12) и (8.13). Напомним (см. раздел 7.2), что пион-ядерное взаимодействие в этой области является слабым, так что достижимо количественное описание. Ситуацию хорошо иллюстрируют реакции вблизи порога пионообразования. В импульсном приближении в первую реакцию вносит вклад только реакция с одночастичным оператором а во вторую — только процесс с оператором

В этом пределе сечение реакции вблизи порога составляет

где — аксиальный одночастичный формфактор системы с

Поправки к этому выражению от многократного рассеяния и от кулоновских эффектов составляют несколько процентное и хорошо контролируются, так что аксиальный формфактор может быть непосредственно извлечен из экспериментальных данных. Результат приведен в табл. 8.8. Подобный анализ может быть проведен и для реакции радиационного захвата с -орбиты пионного атома . Удовлетворительное согласие в табл. 8.8 между экспериментальными данными и теорией позволяет сделать вывод, что одночастичный механизм фоторождения работает также и в ядерной малонуклонной системе.

Таблица 8.8. Квадрат аксиального формфактора, полученный из соотношения (8.134) в работах Argan et al., 1979 и Laget, 1981. Теоретическое значение — результат трехтельных расчетов работы Goulard et al., 1978.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление