Главная > Физика > Пионы и ядра
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

8.8.3. Реакция ... в области резонанса А(1232)

Вследствие доминантности А (1232) в амплитуде элементарного фоторождения мезона, когерентная реакция на ядрах дает селективный инструмент для исследования свойств изобары в ядерном окружении. Нерезонансные фоновые члены в амплитуде малы, хотя в детальные расчеты они должны быть включены. Поэтому можно ожидать, что основные свойства взаимодействия хорошо описываются на языке -дырочной модели. При таком описании амплитуда когерентного рождения для фотона с импульсом к и выходящего с импульсом есть

с

Рассмотрим сначала импульсное приближение с плоскими волнами, которое соответствует тому, что в уравнение (8.147) вместо вставляется свободный -дырочный пропагатор Из спиновой структуры следует, что ведущий член этой амплитуды, не зависящий от спинов, пропорционален что приводит к характерному множителю для ядер с нулевым спином. На рис. 8.20 показан образец углового распределения когерентного процесса на примере . В импульсном приближении с плоскими волнами значение в максимуме обычно завышается примерно в три раза. Даже после включения многократного рассеяния -мезонов все еще остается расхождение примерно в два раза. Его причину можно выяснить в -дырочном методе. Ею оказывается ослабление первичной амплитуды в основном за счет увеличения ширины в среде из-за поглощения.

Рис. 8.20. Дифференциальное сечение фоторождення нейтральных пионов на Данные из работы Arends et al., 1983 включают в дополнение к основному состоянию также и низколежащие возбужденные состояния. Сплошная кривая — расчет когерентного процесса в -дырочиой модели; штриховая кривая включает переходы на низколежащие возбужденные состояния (из работы Takakl et al., 1985)

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление