Главная > Физика > Теория кварков (Коккедэ Я.)
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 2. Замечания

Прежде чем обратиться к барионам, мы сделаем несколько замечаний.

1. Другой способ классификации состояний адронов, весьма модный в настоящее время, состоит в использовании траекторий Редже, когда мы строим график как функцию квадрата массы для системы частиц с одинаковыми квантовыми числами. Оказывается, например, что состояния мезонов из табл. 6 попадают на приблизительно линейные траектории [73]. Траектории, соответствующие четным и нечетным , следовательно, четной и нечетной пространственной четности, оказываются совпадающими (обменное вырождение). Именно это мы должны получить в -модели, поскольку мы ожидаем, что обменные силы, соответствующие обмену системой не играют заметной роли. В кварковой модели такие траектории Редже можно интерпретировать как представляющие последовательности вращательных уровней. Далиц [15—17] указал, что, поскольку энергия связанного состояния может достигать траектории в -модели должны расти до очень больших значений порядка , где величина а (наклон траектории в точке порядка (см. конец этой главы).

2. До сих пор мы говорили только о вращательных возбуждениях системы однако мы могли бы также рассмотреть возможность внутренних радиальных колебаний. Тогда мы получили бы для каждого дополнительные системы нонетов в колебательных возбужденных состояниях. Возможным кандидатом в такие нонеты

является Е -мезон, квантовые числа которого вероятнее всего равны и который, следовательно, представляет собой десятый псевдоскалярный мезон. Поскольку его некуда поместить в обычном псевдоскалярном нонете, единственная возможность заключается в том, чтобы отнести его к возбужденному -состоянию (см. также гл. 8, конец § 1).

3. В принципе может наблюдаться смешивание нонетов . В первом случае эффекты смешивания, по-видимому, малы из-за большой разницы масс этих двух нонетов. Во втором случае они могут быть значительными и вызываться, например, спин-орбитальными силами. Здесь могут смешиваться только состояния с этих двух нонетов, поскольку законы сохранения зарядовой четности и -четности запрещают смешивание изоскалярных и изовекторных состояний. В частности, для мезонов с мы ожидаем смешивание между двумя резонансами К, принадлежащими нонетам Каждая из этих физических частиц может быть смесью состояний Гольдхабер недавно предположил, [74], что именно это явление смешивания мы, возможно, наблюдаем как изменение структуры максимума в области массы в зависимости от лабораторного импульса налетающей частицы.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление