Главная > Физика > Теоретическая механика. Статика. Динамика точки, Т.1
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

112. Тело, опирающееся на неподвижную плоскость.

1°. Случай одной точка опоры. Рассмотрим сначала случай, когда тело опирается на неподвижную плоскость только одной точкой. Реакция плоскости на тело будет нормальна к плоскости, если предположить, что тело может скользить без трения. Тело может рассматриваться как свободное, но находящееся под действием сил непосредственно к нему приложенных, и реакции плоскости. Для того чтобы было равновесие, необходимо, чтобы силы имели равнодействующую, равную и прямо противоположную реакции (рис. 73), т. е. чтобы заданные силы имели равнодействующую проходящую через точку опоры, перпендикулярную к плоскости и направленную таким образом, чтобы она прижимала тело к этой плоскости. Это условие, очевидно, и достаточно, так как если оно выполняется, то равнодействующая не вызовет скольжения тела и уравновесится равной и прямо противоположной реакцией плоскости Легко получить этот результат также аналитически.

Рис. 73.

2°. Случай нескольких точек опоры, лежащих на одной прямой. Допустим, что тело опирается на неподвижную плоскость в точках прямой всех этих точках плоскость развивает нормальные реакции направленные в одну и ту же сторону (рис. 74). Эти силы имеют равнодействующую нормальную к плоскости, направленную в ту же сторону и приложенную в некоторой точке, лежащей между крайними точками

Для того чтобы имело место равновесие, необходимо, чтобы заданные силы уравновешивались реакциями плоскости, т. е. чтобы они имели одну равнодействующую, нормальную к плоскости, направленную таким образом, чтобы она прижимала тело к плоскости и чтобы ее продолжение пересекало прямую в точке,

расположенной между Эти необходимые условия также и достаточны, так как названная равнодействующая может быть тогда разложена на две другие силы, нормальные к плоскости и приложенные в двух точках опоры. Полученные силы уничтожатся сопротивлением плоскости.

Чтобы выразить эти условия аналитически, примем прямую за ось х, ось направим нормально к плоскрсти в ту сторону, по которую находится тело. Тогда все реакции будут положительными. Уравнения равновесия будут

где абсциссы точек опоры.

Рис. 74

Четыре из этих уравнений, не содержащих реакции, выражают необходимые условия равновесия. Они показывают, что заданные силы должны иметь равнодействующую, нормальную к плоскости и пересекающую ось х. Третье уравнение показывает, что проекция Z равнодействующей должна быть отрицательная, т. е. что равнодействующая должна быть направлена так, чтобы она прижимала тело к плоскости. Пусть х — абсцисса точки пересечения равнодействующей с осью Момент равнодействующей относительно оси равен Следовательно, должно быть

откуда, заменяя Z его значением, получаем

а эта величина, как известно, заключена между двумя конечными значениями так как величины положительны.

Таким образом, продолжение равнодействующей пересекает ось между крайними точками опоры.

Реакции плоскости должны теперь удовлетворять двум уравнениям

Если имеются только две точки опоры, то эти уравнения определяют обе реакции. Если точек опоры больше двух, то реакции не могут быть определены из этих соотношений. Они могут быть определены, если считать тело упругим.

3°. Общий случай. Предположим, что твердое тело опирается на плоскость в нескольких точках не лежащих на одной прямой. Со стороны плоскости возникают нормальные реакции имеющие одну равнодействующую так как они все направлены в одну сторону. Как мы видели в теории сложения параллельных сил, точка пересечения этой равнодействующей с плоскостью лежит внутри любого выпуклого многоугольника, охватывающего все точки опоры. В частности, она находится внутри опорного многоугольника, который является выпуклым и вершинами которого служат точки опоры. Этот многоугольник охватывает все остальные точки опоры. Для равновесия необходимо, чтобы заданные силы уравновешивали равнодействующую реакцию Следовательно, заданные силы должны иметь равнодействующую, нормальную к плоскости и направленную так, чтобы она прижимала тело к плоскости и пересекала эту плоскость внутри опорного многоугольника. Этих условий достаточно, так как при сделанных предположениях можно всегда разложить равнодействующую на три силы, нормальные к плоскости и приложенные к точкам опоры, и эти силы уничтожатся сопротивлением плоскости.

Возьмем ту же систему осей. Твердое тело можно рассматривать как свободное, но находящееся под действием сил

Условия равновесия будут

где - координаты точек опоры.

Уравнения (1), не содержащие реакций, выражают необходимое условие равновесия, заключающееся в том, что заданные силы имеют равнодействующую, нормальную к плоскости. В самом деле, величина равна нулю и равенство возможно только при условии, что все реакции равны нулю, так как последние либо равны нулю, либо положительны. В этом частном случае, когда все реакции равны нулю, и М будут равны нулю, и тогда будут находиться в равновесии непосредственно приложенные силы. Отбрасывая этот очевидный случай равновесия, мы видим, что силы должны иметь равнодействующую, нормальную к плоскости. Необходимо, кроме того, чтобы проекция Z была отрицательная, как это видно из первого уравнения (2), и чтобы

равнодействующая пересекала плоскость внутри опорного многоугольника, что вытекает из двух последних уравнений (2). Если имеются только три точки опоры, то уравнения (2) позволяют определить три реакции. Если их больше, то необходимо принять в расчет упругость тела.

4°. Приложения. Чтобы показать, как можно составить вспомогательные условия равновесия, рассмотрим прямоугольный стол, опирающийся четырьмя ножками на горизонтальную плоскость.

Пусть стол, на который мы положим произвольные тела. Пусть Р — равнодействующая весов тел и стола и А — ее точка пересечения со столом. Обозначим через (рис. 75), точки опоры. Примем неподвижную горизонтальную плоскость за плоскость центр опорного прямоугольника за начало координат и прямые, параллельные его сторонам, за оси х и у. Координаты точек опоры будут соответственно Пусть — координаты точки А. Обозначим через реакции плоскости. Напишем сначала общие уравнения равновесия, которые здесь имеют вид:

Рис. 75.

Чтобы получить еще одно уравнение, мы допустим, что грунт не является абсолютно твердым и что он оседает в каждой точке на очень малую величину, пропорциональную давлению на грунт в этой точке. Обозначим через величины, на которые ножки углубляются в грунт. Тогда, по предположению,

Точка О, рассматриваемая последовательно как середина отрезков опустится на величину

Следовательно, должно быть

откуда

Если имеются точек опоры, то, напнсав, что после деформации грунта они остаются в одной плоскости, мы получим условий, которые совместно с тремя общими уравнениями позволят определить все реакции.

В нашем частном случае из уравнений (1) и (2) после их разрешения относительно получаются для этих величин значения

где величине соответствуют знаки (++), - знаки (-+ ), - знаки (--) и — знаки (+-). Необходимо, чтобы все эти значения были положительными, а для этого точка А должна находиться внутри ромба с вершинами в серединах ребер стола. Если точка А находится вне этого ромба, например со стороны (рис. 75), то реакция будет отрицательной, а остальные три будут положительными. Так как это невозможно, то следует предположить, что ножка не оказывает больше давления на грунт и надо вычислять реакции так, как если бы стол был поставлен только на три ножки, для чего нужно в уравнениях (1) положить

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление