Главная > Физика > Теория относительности (Эйнштейн А.)
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Приложение I. Простой вывод преобразования Лоренца (дополнение к § 11)

При расположении систем координат, изображенном на рис. 2, оси X обеих систем постоянно совпадают. Мы можем здесь разделить задачу на две части и сначала рассматривать лишь события, локализированные на оси X. Такое событие определяется относительно системы координат К абсциссой и временем а относительно К — абсциссой и временем Требуется найти и если даны

Световой сигнал, распространяющийся в положительном направлении оси X, движется в соответствии с уравнением

или

Так как этот же световой сигнал распространяется и относительно К с той же скоростью с, то его движение относительно системы К будет описываться уравнением

Пространственно - временные точки (события), удовлетворяющие уравнению (1), должны удовлетворять также уравнению (2). Это, очевидно, будет иметь место в том случае, если вообще выполняется соотношение

где — некоторая постоянная. В самом деле, согласно соотношению (3), обращение в нуль выражения означает обращение в нуль и

Совершенно аналогичное рассуждение, примененное к световым лучам, распространяющимся в отрицательном направлении оси X, приводит к условию

Складывая и вычитая соотношения (3) и (4) и при этом вводя для удобства вместо постоянных новые постоянные

получаем

Наша задача была бы решена, если бы были известны постоянные а и последние определяются из следующих соображений.

Для начала координат системы К все время следовательно, согласно первому уравнению (5), имеем

Обозначая через скорость, с которой начало координат системы К движется относительно К, находим

То же самое значение получается из уравнений (5), если вычислять скорость какой-либо другой точки системы К относительно К или скорость некоторой точки системы К (направленную в сторону отрицательных значений относительно К. Итак, величину кратко можно назвать относительной скоростью обеих систем.

Далее, из принципа относительности ясно, что с точки зрения системы К длина некоторого единичного масштаба, покоящегося относительно К, должна быть точно такой же, как и длина такого же масштаба, покоящегося относительно К, с точки зрения К. Чтобы знать, как ведут себя точки оси X, с точки зрения системы К, нам надо лишь сделать «моментальный снимок» системы К из системы это значит, что вместо (время системы К) мы должны подставить некоторое определенное значение его, например, Тогда из первого уравнения (5) получим

Следовательно, две точки оси X, расстояние между которыми при измерении в системе К равно на нашей моментальной фотографии находятся на расстоянии

Но если моментальный снимок делается из системы К то, исключая из уравнений (5) при помощи равенства (6), получаем

Отсюда заключаем, что две точки на оси X, находящиеся на расстоянии, равном единице (относительно К), на нашей моментальной фотографии разделены расстоянием

Так как, согласно сказанному выше, обе моментальные фотографии должны быть идентичны, то в соотношении (7) должно быть равно в соотношении (7а), так что получаем

Равенства (6) и (76) определяют постоянные а и Подставляя выражения для а и в уравнения (5), получаем первое и четвертое уравнения, приведенные в § 11:

Итак, мы получили преобразование Лоренца для событий на оси X. Оно удовлетворяет условию

Распространение этого результата на события, происходящие вне оси X, достигается сохранением уравнений (8) и добавлением уравнений

При этом постулат постоянства скорости света в пустоте остается в силе для световых лучей любого направления как для системы К, так и для системы К. Это можно показать следующим образом.

Пусть в момент времени из начала координат системы К посылается световой сигнал. Он будет распространяться согласно уравнению

или, после возведения этого уравнения в квадрат,

Закон распространения света в соединении с постулатом относительности требует, чтобы упомянутый сигнал — при наблюдении из системы К — распространялся согласно формуле

или

Чтобы уравнение (10а) было следствием уравнения (10), должно выполняться соотношение:

Так как для точек на оси X должно выполняться уравнение (8а), то Легко убедиться, что преобразование действительно удовлетворяет соотношению (11) при именно соотношение (11) является следствием соотношения (8а) и уравнений (9), а следовательно, и уравнений (8) и (9). Тем самым преобразование Лоренца выведено.

Преобразование Лоренца, выраженное уравнениями (8) и (9), еще должно быть обобщено. Очевидно, несущественно, что координатные оси системы К были выбраны пространственно параллельными осям системы К. Несущественно также, что скорость равномерного и прямолинейного движения системы К относительно К имела направление оси X. Из простого рассуждения следует, что в этом общем случае преобразование Лоренца можно составить из двух преобразований, а именно: из преобразований Лоренца для частного случая и из чисто пространственных преобразований, которые соответствуют переходу

от одной прямоугольной системы координат к другой, с иным направлением осей.

Обобщенное преобразование Лоренца характеризуется математически таким образом.

Оно выражает переменные как такие однородные линейные функции переменных что тождественно выполняется соотношение

Это означает: если в левую часть последнего равенства вместо подставить их выражения через то левая часть равенства (На) совпадет с правой.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление